WWW.WIKI.PDFM.RU
БЕСПЛАТНАЯ  ИНТЕРНЕТ  БИБЛИОТЕКА - Собрание ресурсов
 

«ИНСТИТУТ ядерных иссяедиаиий ДУбиа Р1-87-374 В.Г.Аблеев, Х.Димитров, С.М.Елисеев, С.А.Запорожец, В.И.Иноземцев, А.Г.Малинин, Б.Науманн, Л.Науманн, В.Нойберт, А.А.Номофилов, Л.Пенчев, Н.М.Пискунов, ...»

ЙЦДОдбЗЬ

вбъедимпный

ИНСТИТУТ

ядерных

иссяедиаиий

ДУбиа

Р1-87-374

В.Г.Аблеев, Х.Димитров, С.М.Елисеев,

С.А.Запорожец, В.И.Иноземцев, А.Г.Малинин,

Б.Науманн, Л.Науманн, В.Нойберт, А.А.Номофилов,

Л.Пенчев, Н.М.Пискунов, И.М.Ситник,

Е.А.Строковский, Л.Н.Струнов, В.И.Шаров

ПЕРЕЗАРЯДКА РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЯДЕР ГЕЛИЯ-3

В ТРИТОНМ НА УГЛЕРОДЕ

С ВОЗБУЖДЕНИЕМ А -ИЗОБАР В ЯДРЕ МИШЕНИ

Направлено в журнал "Ядерная физика" Центральная лаборатория автоматизации и научного приборостроения БАН, София Институт теоретической и экспериментальной физики, Москва Центральный институт ядерных исследований АН ГДР, Россендорф ' а 1М7 1,2 В наших предыдущих работах' / показано, что в перезарядке ядер гелхя-3 в тритоны при высоких энергиях основной вклад в сечение реакции дают процессы спин-хзоспиновнх возбуждений ядерного или нуклонаого вещества мишени с передачей ему анергии ~ 300 МэВ, характер­ ной для перехода нуклона в Д - изобару. Наш интерес к этой реакции связан прежде всего с тем, что свойства изобар в ядрах могут ока заться отличными от свойств свободных из-за влияния ядра/ '; могут проявиться и другие эффекты коллективной природ*/ '- вплоть до обра­ зования систем жзоядерного типа' '. Постановка наших опытов - регис­ трация тритонов под малыми углами ( в & 0,4°) при высоких энергиях пучка - обеспечивала благоприятные условия для взаимодействия воз никоей в ядре Д - изобары с нуклонами ядра, т .


к. переданный ей им­ пульс был мал ( ~ 200+400 МэВ/с) и сравним с фермиевским импульсом внутриядерных нуклонов. Это позволило нам впервые обнаружить, что при высоких энергиях для возбуждения Д - резонанса в ядре требует­ ся меньшие передачи энергии, а ширина резонансного пика больше, чем в реакции на свободном протоне; отношение выходов тритонов в резо наноной области в реакциях на ядре и протоне существенно ( ~ 2 раза) в и к, чем ожидается на основе глауберовоких ^расчётов. Анализ же пере­ зарядки p ( % e, t ), проведённый н а ш ранее' ', показал, что эта реак­ + + ция идёт через возбуждение протонов мишени в Д - изобары и эксм р ш м н т л ы а и данные хорошо согласуются с расчётами по модели Глаубеш-Сжтеюсо и модели одномезонного обмена с использованием таб­ личных^ ' значений параметров Д - изобары .

Особенности Д - изобарных возбуждений в ядре углерода по сравнению с протоном позволили нам сделать вывод о существенной роли эффектовколлективной природы при высоких спин-изоспиновнх возбужде­ 1,2 ниях ядерного вещества' '. В настоящей работе ми приводим оконча тельные результаты и более полный анализ эксперимента по реакции пе­ резарядки ^ O h f e. t ) при импульсах /»= 4,40; 6,81 и 10,79 ГэВ/с и новые данные при 18,3 ГэВ/с .

Учтены эффект импульсного разрешения установка. Подробно рассмотре­ но влияние ферми-даженж нуклонов в углероде на форму и положение А - пика н представлены расчёты дифференциальных сечений реакции перезарядки (%е, ) на углероде в рамках модели Глаубера-Ситенко .

2. ИНВЮМНПЦЕ деЫВРВВДШШЕ СЕЧШИЯ Эксперимент был выполнен на пучке ядер гелдВсЗ синхрофазотрона ОИЯИ о помощью магнитного спектрометра "Аль^а"' '; импульсное разре­ шение которого составляло *Р/р ~ 0,5*. Угловой акоептанс спектро­ метра обеспечивал регистрацию тритонов, испущенных из мннени под угдом * * 0,4°. Подробное оямоипи характеристик установки, процеду­ ры накопления давши и их обработки содержится в работг ' .





Намеренные дифференциальные оечения представлены на рис. I и в табл. I в зависимости от переданной мвижи анергии О. • -. т t Точности абсолютной нормировки сечений для импульсов пучка от 4,40 до 10,79 Г»В/с приведены в табл. I; представленные на рис. I предва­ рительные данные при 18,3 ГэВ/с имей точность абсолютно! нормировки не хуже 20# .

Для корректного анализа сечений, намеренных при равных анергиях первичного пучка, необходимо учесть их искажения, связанные с им пульсннм разрешением спектрометра. Для этого, как и в работе' ', ис­ пользовалась следующая процедура. Не искаженные импульсным разреше нием дифференциальные сечения находились согласно соотношению

–  –  –

аппроксимация данных свёрткой (2.2) пробной функция (2.3) функцией аипульсного разрешения; пунктирная лиши - поведение пробной функции .

–  –  –

где р4 - брейт-вигнеровская функция, а функция й.(",*) учитывает внемассовые поправки в форме Джехсона^ '. Величина и»• №"»?-С/?-%)\ где т - масса мишени, вычислялась в соответствии с кинематикой столк­ новения ядра % е с покоящимся свободным нуклоном. Параметры брейт вигнеровской функции, найденные при подгонке свёртки FCf*], ?.) к данным в области Q 600 НэВ, согласуются между собой при всех энер­ гиях; их средние значения ш = (Г300±Ю)МэВ и Г = (330±20)МэВ су­

–  –  –

вигнерсвского пика при "^ ~1300 МэВ идёт систематически ниже экопе ринентальных точек. Хорошей аппроксимации данных до значений ~1,5 ГгВ удаётся достичь добавлением в пробную функцию вкладов высших изобар с изоопином 3/2: семейства Л(1600) и семейства Л (1900) с табличны­ ми^'' параметрами. При импульсе 18,3 ГвВ/с величина этого вклада дос­ тигает "40/t .

) перезарядки, Инвариантные дифференциальные сечения поправленные на эффекты разрешения, представлены на рис. 4 и в табли­ це I. Относительная статистическая ошибка поправленных сечений приня­ та такой же, как у исходных (не поправленных) сечений .

СЕЧЕНИЙ G ( h a, t ) РЕАКЦИИ

3. АНАЛИЗ даМЕИНЦИАЛЫШ

3.1. Главные особенности реакции (%е, t ) перезарядки на ядре углерода, проявляющиеся в энергетической зависимости её сечений и форме ядерного Д - пика, состоят в следующем .

Относительный вклад от 'Квазиупругой" перезарядки в сечение ^//Л (°') по сравнению с вкладом от перезарядки о А - возбуждени­ ем ядра быстро падает с ростом энергии (см. табл. 2 и рис. I). Таким образом, при высоких энергиях сечение реакции ^ ( ^ e. i ) под нулевым углом в основном определяется процессом возбуждения Д - изобарных степеней свободы ядра-мишени. Из рис. 4 и табл. 2 видно, что ядерный

–  –  –

138±9 182±16 1,82*0,05 322±2,5 274±2,5 0,38 4,40 327±1,5 295±1,5 109±5 204±9 1,77*0,03 0,18 6,81 327±2 305±2 129±7 257±14 1,95*0,03 0,08 10,79 2,14*0,17 18,3

–  –  –

чений z-^вЗл в области ? ^50 МэВ небольшого вклада от "хвоста" пика "квазиупругой" перезарядки (пунктирная линия на рис. 4). Эта процедура лишь слегка уменьшает отличие параметров ядерного Д - пжка от параметров Д - пика в сечениях реакции рС^Не,t ), поэтому отмечен­ ные выше сдвиг и уширение А - пика не порождаются этим упрощенным способом учёта нерезонансного фона от "квазиупругой" перезарядки .

3.2. Отмеченные выше отличия Q - зависимости сечений * СС^е,*)реакцнх в области ядерного д - пика от сечений реакции на свободном протоне нельзя объяснить в рамках т.н. "механизма квазновободного рождения" А - изобары с учётом фермх-движенжя нуклонов в ядре. В этом случае форма ядерного Д - пжка в основном определялась он ( в соответствии с диаграммой на рис. 3) свёрткой сечения (р^Тл)? "эле­ ментарной" pCTte.t ) Д" "*-реакции с импульсным распределением нуклонов в углероде f(%) :

–  –  –

••изобар, полученные после вычитания вклада от "хвоста" пика 'хвямупругоя* перезарядки, и результаты анализа эффектов фермидвжсенжя, выделенные штриховкой. Пунктирная линия - результат расчета для рождения д - изобары, остающейся связанной в ядре (ом. текст). Для каждого импульоа пучка расчёт норииро вен на максимум ядерного Д - пика .

–  –  –

Связь нуклона в ядре, приводящая к небольшому сходу его с массовой е т поверхности ( м~/* ы )• отражена в формуле (3.2).

Рассчитывая эффекты ферми-двжжения, мы использовали импульсные распределения ff/jj*), отвечайте как модзда гармонически -эдиллятора (при этом :

энергии отделения нуклонов /5-или s - обола шкы, соответствен-' но, 17,5 МэВ и 38,1 МэВ), так и модели ферми-Гаоа ( = 16 МэВ либо 22 МэВ, что отвечает минимальной и средней энергиям отделения нукло­ на для ядра углерода)' ' .

Результаты расчёта показаны на рис. 5 заштрихованной областью, границы которой соответствуют крайним случаям образования А на нук­ лонах одной из оболочек ( 4 или р) ядра углерода. Учёт ферми-движения в рамках предположения о квазисвободном механизме рождения А - изо бары приводит к уширеншо д - пика и его сдвигу по отношению к поло­ жению соответствующего пика на протонах в сторону больших Q, что противоречит эксперименту. Разница между положениями рассчитанного таким способом и наблюдаемого в эксперименте ядерного Д - пика сос­ тавляет ~ 60 МэВ (для образования А на нуклонах р-оболочки) и-85 МэВ (для - оболочки) независимо от энергии пучка .

Описанный способ учёта эффектов ферми-движения нуклонов в ядремишени подразумевает, что система "виртуальный пион + внутриядерный нуклон"'резонирует при полной энергии в системе их центра масс, рав­ ной массе свободной изобары. Но т.к. при этом нуклон-мишень связан в ядре и не находится на массовой поверхности, требуемые относительные импульсы резонирующих частиц должны быть больше, чем в случае рассея­ ния реальных пионов на свободном нуклоне. Можно предположить, однако, что система "виртуальный пион + внутриядерный нуклон" резонирует при таком хе их относительном импульсе, как и в рассеянии реальных пионов на свободном нуклоне. Кинематически это соответствует рождению изоба­ ры, остающейся связанной в ядре. В таком варианте расчёта А - пик уширяется и сдвигается относительно А - пика в перезарядке на про­ тоне к меньшим переданным энергиям; правда, этот сдвиг заметно мень­ ше экспериментально наблюдаемого (пунктирная линия на рис. 5 ) .

3,3. Величину измеренных нами сечений мы также пытались воспро­ извести расчётом, основанным на картине "квазисвободного рождения" Д-изобары. Для такого расчёта мы использовали модель Глаубера-Ситекк/ '. Т.к. для нахождения ? - зависимости сечений зта модель тре­ бует знания волновых функций конечных состояний ядра, которые нежз вестнн, были вычислены лишь сечения z - r ( ° ' ) в приближении, использущ н условна "полноты" .

–  –  –

/в - средний кмпульс тритона, /f - спиновые состоянхя трхтона, по которым производится суммирование .

Амплитуда F в приближении "жёсткого" ядра \v ^ имеет вид Г 1р F-4г [яФ **?гСГ- %) *Ъп (f-Q(?- %)). (3.4) Здесь 5*. н, _ поперечная и продольная координаты нуклонов ядра 43, r(&-3j) - профильная функция для рождения изобары на j -м нуклоне в реакции Н( Не, О л, jTn / - поперечная и продольная компоненты пере­ данного импульса в лабораторной системе, ef**~K) ~ Функции профиля упругого рассеяния ядер % е и t на нуклонах мишени. С учётом формулы (3.4) выражение (3.3) для с~ ч ш я реакции C ( H e, t ) можно I2 3

–  –  –

параметр * взят равным полусумме елекромагннтннх радиусов ядер ^Не й Изотопический весовой множитель dj в формулах (3.7) равен I для рождения л - изобары на протоне и 1/3 - дня рождения на нейтроне .

Волновая функция ядра С также бралась в факторивовакиом виде:

/*СЪ.К,... Z)/ *Д J"?) • Одночастнчная плотность f(r) бралась в форме, соответствуищей оболог fd-i- Сл+вг )»*рС-г*/#/) .

чечной модели:

Параметр * f - ^ 4 - выбирался так, чтобы среднеквадратичный электромагнитный Ведите совпадал с экспериментальным значением *«' = 2,38 1м/ / .

При указанных вное предположениях большая часть интегралов в формулах (3.4) (3.5) вычисляется аналитически и окончательное выраже­ ы ние для дифференциального сечения *А/л имеет вид

–  –  –

Дифференциальное сечение образования Д " - мобары в реакции р(тНе, ) было рассчитано нами ранее в работе' '. Отношение сечений (auiX/&X' вгасленное описанным м а к способом, оостаикет 0,8 при р = 6,81 ГаВ/с, что примерно вдвое меньше измеренного. Это отношение слабо зависит от начальной энергии, т.к. в интервале импульсов 2+6 ГэВ/с сечение */ практически постоянно .

Таким образом, учёт только "квазисвободного" механизма возбужде­ ния А - изобары в ядре недостаточен для описания сечений реакции * cfyle, ) и не позволяет объяснить наблюдаемые в эксперименте осо­ бенности их поведения .

4. ОСНОВНЫЕ ЙТ01И ЭКСПЕНМЕНТА И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ

Анализ измеренных нами при импульсах от 4,40 до 18,3 ГэВ/с диф­ ференциальных сечении реакции * С ^ е, t) показал, что при энергиях, заметно больших порога рождения А - изобар, перезарядка ядер гелия-3 в тритий, вылетающих под нулевым углом, идёт в основном через возбуж­ дение А - изобар в ядре-мишени: вклад "квазиупругой" перезарядки с возбуждением низколеващих ядерных уровней быстро падает с ростом энергии и, начиная с р = 6,81 ГэВ/с, он не превышает 20$. При им пульсах выше 10 ГэВ/с заметен вклад в сечение реакции % ( % e, t ) от процессов с возбуждением в ядре тяжелых изобар с изоспнном 3/2 .

Детальный анализ эффектов ферми-движения нуклонов в углероде и глауберовские расчёты, выполненные на основе предположения о "кваэисвободном" механизме возбуждения изобар в ядрах, подтвердили сделан­ ный нами ранее' * 'вывод о том, что качественные различия между ядерным А - пиком и А - пиком в сечениях перезарядки на свободных протонах нельзя объяснить в рамках картины "квазисвободного" рожде­ ния изобар в ядрах. К этому же выводу пришли в последнее время и ав­ торы p a c e r ', изучавшие перезарядку (^е,^) при р = 3,9 ГэВ/с .

Таким образом, для объяснения причин сдвига и уширения ядерного А - пика, а также расхождения более чем вдвое между измеренными и вычисленными сечениями з{°') реакции ^ ( ^ Н е, * ), необходим учёт других механизмов, например, имеющих коллективный характер. Теорети­ ческая разработка моделей, учитывающих такие механизмы, началась в последнее время. Так, например, в работе' 'сдвиг ядерного Д - пика объясняется на основе предположения об образовании изоядра углерода в реакции С(%е,). Однако, в этой работе игнорируется фахт ушире­ ния ядерного А - пика, что может повлиять на полученные в ней коли­ чественные результаты, в работах ' ' рассматривается альтер­ нативный подход, а именно: возможность возбуждения в ядро-мхиэнж коллективных шюнных отепеней овоовах «вря, QRMBBO р м в ж м я г ^ м м к м н м а в — м а м о м nnoTMini— о ммхмкшкямшамш д • я я • м я ' • • ^. В р а б о т е ' ш отм п и м, что хабаммшк» в рааяцхя аарвааюяадя ГНа,* ) вя ядра ооо баввоотх ядярвого Д - ххах ваяяая: ха хавапвка авшвви в миртом .

вховмоотх вяавкк яА-аччмш***, гда тахта вволвивв одаяг рааакааа^ швом в полках иаавввях ХЛ/ -ряооаявяя. Это дяЯт оохохахва ярадколожхть, что прхчамх охвата х уямраяяя ядярвого д - хам являю ов обахмк для атхк раавшя, а равулмвтн таоратхчаокхх пошпоа/^объяс нить моргоааааоамооть оачаяхп JM - рассвяхвя могут бить хспольяовахн х две похвммпи дяаамх о оачехакх (?Яв, t) переаарядки на ядрах .

Авторы благодарим оотрудккхам Лаборатории шеокях анергий О ЯИК sa поддержку х ввтерес к «тая хоояедовакяям. вы выражаем прианатехьность за полеаяне обсуждеквк получениях результатов А.М.Балдиву, Ю.В.Гапонову, В.Ф.дмитрхеву и И.А.Савину. Больную помощь при внпол нении этой работы оказали нам З.П.Мотнна и Р.Н.Петрова .

–  –  –

4. См. например:Daitriev V.P., Sueuki T. —Hucl.Phya., 1985, A438, p.697t Дмитриев В.Ф., Судзуки Т. В кн. "Нуклон-нуклонные и адрон-ядерные взаимодействия при промежуточных энергиях", Труды симпозиума.23-25 апр. 1984 г., Л.: ЛИЯФ, 1984 г., с.301;

DmitrleY V.P. IHPh preprint 86-118, KoYoaibirak, IHPh., 1986-, Chanfray G., Ericaon M. -Riye.Lett., 1984, 141B, p.163 .

5. Гришин В.Г., Подгорецкий М.И. P-I508, ОИЯИ, Дубна, 1964;

Лексин Г.А. В об.:"Проблемы современной ядерной физики", Н., "Наука", 1972, с.5П .

6. Аблеев В.Г. к др. PI-86-435, О Я, Дубна, I966.НИ 7. "Review of P a r t i c l e Fropertiea", 1982 e d. p.217, СЕЮТ, 0епета,19в2 .

8. Аблеев В.Г. к др.-ПТЭ, 1963, JH, с.ЗЗ .

9. Dunn P. S. a t « 1. - Phya.ReT., 1963, C27, p. 7 1 .

IO.Conterdo D., Ph.D. t b t i l i, Saclay, 1984 .

Il.Jackaon J. D. Киото CI»., 1964, 34, p.1344 .

12.Аэнаурян И.Г., Троиенкова И.А. -ЯФ, 1986, 43, с.342 к ссшкж к атой работе; Falk W.R. at a l. - P h y e. R e T., 1986, СЭЗ, р.989;

•o»gey J. - V u e l. P h y a., 1980, A335, p. 3 5 .

13.Снтенхо А.Г. -Укр.Фи.Еурн., 1959, 4, с.159;

Glauber R.J. I n : "lecturea i n Theor.Phye.", Wiley-Inter-Sci .

U.Takou A. - H u c l. P h y a., 1972, B46, p.152;

Trafil J. S. -ITucl.Phye., 1969, B11, p.330 .

I5.Baaael R.H., Wilkin С -РЬуа.Нет., 1968, 174, p.1179;

Gartenhaua S., Scbaarc C.L. -Phye.ReT., 1957, 108, p.482 .

I6.Hadjiaichael E., Conlard В., Bomaia R. - P h y e. R e T., 1983,C2tp31 .

I7.Reuter W. at a l. -Phye.ReT., 1982, C26, p.806 .

ie.Oaarde С In:"Hu(jlear Structure 1985" e d. by R. Broglia, B.Hageaann & B. Heraklnd Elaavier S c l. P u b l., B.V. 1985, p.449;

Contardo D. at a l. - P h y a. L e t t., 1986, 168B, p. 3 3 1 .

I 9. J a i n B.K. -Phye.ReT., 1985, С32, p.1253 .

20.Полные сечения St С-рассеяния опубликованы в работах: Игнатенхо А.Е. и др. -КЭТФ, 1956, 31, с.844; ДАН, 1959, 103, с.395;

Binon ?. at a l. -Hucl.Phya., 1970, B17, p.168; -Bucl.Phya., 1971, B33, p.421; 1972, B40, 608(E); Marshall J. F. at a l. -Phye.ReY., 1970, CI, p.1685; Wilkin C. at a l. - H u c l. P h y a., 1973, B62, p. 6 1 ;

Carle J. C. at a l. -Phye.ReT., 1969, 126, p.295; Crozon H. at a l .

Hucl.Phya. -1965, B64, p.567 .

21.Ранние работы, в которых обсуждались данные по ЗГА -сечениям :

Ericaon T.E.O., Hufner J. - P h y a. L a t t., 1970, ВЗЗ, р.601;

Locher И.P. at a l. - Hucl.Phye., 1971, B27, p.598;

Bathe H.A. -Phye.ReT.Lett., 1973, 30, p.105 .

–  –  –

Представлены инвариантные дифферентаипные сечения реакции перезарядки ядер гаяия-3 в тритоны на ядрах углерода, измеренные под малыми (9 0,4°) угла­ ми с погрешностью абсолютной нормировки около 10% при импульсах от 4,4 до 1 0 3 ГэВ/с и не выше ЗОЯ при 18,3 ГэВ/с .

Сечения поправлены на эффекты импульсно­ го разрешения спектрометра. Обнаружено, « о главный вклад в сечение исследуемое цеанции дает процесс Д-нзобарного возбуждения ядра-мншени, имеющий признаки коллективности. К этому заключению приводят результаты сравнения полученных сечений с сечениями »( Не, t) Д -реакции, а также анализа эффектов ферми-движення нуклонов в ядре н расчетов сечений dr/dn(0°) образования Д-иэобар в реакци­ ях перезарядки на ядре н свободном протоне .

Работа выполнена в Лаборатории высоких энергий ОИЯИ .

–  –  –

The invariant differential croa aectioni of a helium-3 to triton charge-exchange reac­ tion on carbon nuclei measured at amall (9 s 0.4°) angles with an absolute normalixation uncertainty of about 10% at momenta from 4.4 GeV/c up to 10.8 GeV/c and no more than 20% at 1813 GeV/c an preeented. The сгоаш lections an corrected for the spectrometer momentum resolution effects. It is found that a main contribution to the reaction cross section is made by the process of Д-isobar excitation of the target-nucleus which has signs of collectivity. This conclusion is based (i) on the results of comparison of these data with those on a p('He.t) Д++reaction, (ii) on the analysis of the Fermi-motion effects and (Ш) on the calculations of Д-isobar production cross sections Wdtl(0°) for charge-exchange reactions on the nucleus and a free proton .

The mvestigation has been performed at the Laboratory of High Energies, JINR.


Похожие работы:

«HeraCeram Zirconia Инструкция по применению Содержание: 1.     Введение 1.1   Компетентость для успешного сотрудничества 1.2   SLS  Рецепт успеха 1.3   Дом керамик“ дентальные керамики для всех показаний 1.4   HeraCeram Инновационная керамика 2.   Применение HeraCeram HeraC...»

«СБОРНИК НАУЧНЫХ ТРУДОВ ПО Рынок недвижимости в РФ и за МАТЕРИАЛАМ КОНФЕРЕНЦИИ рубежом: проблемы, приоритеты и перспективы развития Екатеринбург I Международная научно-практическая конф...»

«Ф ЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ТЕХНИЧЕСКО М У РЕГУЛИРОВАНИЮ И МЕТРОЛОГИИ ГОСТ Р исо НАЦИОНАЛЬНЫЙ СТАНДАРТ 1 6 0 0 0 -1 5 РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ВОЗДУХ ЗАМКНУТЫ Х ПОМЕЩ ЕНИЙ Ч а с т ь 15 Отбор проб пр...»

«Пояснительная записка Адаптированная рабочая программа по профильному труду (швейное дело) предназначена для обучающихся с ГУО учащихся 5 классов является частью адаптированной образовательной программы специального (коррекционног...»

«печи и изразцовые печи Экокамин инструкция по монтажу и эксплуатации с техническим описанием 1. ВВЕДЕНИЕ Мы благодарим Вас за выбор продукции "Экокамин"! Компания "Экокамин" Российский производитель современных, экономичных и надежных дровяных топок и печей. Сплав наших знаний и современное импортное оборудование позво...»

«Метеостанция PTRS8426ET3 Инструкция по эксплуатации Уважаемый покупатель! Мы поздравляем Вас с удачной покупкой! Изделия торговой марки Digion отличаются современным дизайном и высок...»

«Российская Федерация Калининградская область 236039 Калининград, Ленинский пр., 109А, тел./факс (4012) 630-100, 630-200 _ ПРОЕКТ ПЛАНИРОВКИ ТЕРРИТОРИИ С ПРОЕКТОМ МЕЖЕВАНИЯ В ЕГО СОСТАВЕ В ГРАНИЦАХ ГОРОДСКОГО ОКРУГА "ГОРОД...»

«Т. Л. Чернышева. Создание электронного курса по проектированию тура. УДК 379.8 DOI: 10.23951/2307-6127-2018-3-129-137 СОЗДАНИЕ ЭЛЕКТРОННОГО КУРСА ПО ПРОЕКТИРОВАНИЮ ТУРА С ПОМОЩЬЮ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЙ СРЕДЫ MOODLE Т. Л. Чернышева Новосибирский государственный технический универс...»























 
2018 www.wiki.pdfm.ru - «Бесплатная электронная библиотека - собрание ресурсов»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.