WWW.WIKI.PDFM.RU
БЕСПЛАТНАЯ  ИНТЕРНЕТ  БИБЛИОТЕКА - Собрание ресурсов
 

«Препринт КИЯИ-81-2 АТОМНЫЙ ПУЧОК ЛИТИЯ ДЛЯ ИСТОЧНИКА ПОЛЯРИЗОВАННЫХ ЧАСТИЦ Киев- 1981 В.Е.Аушзв, И.П.Дрозд, Н.И.Заика, Ю.В.Кибкало, А.В.Мохнач, В.П.Токарев АТОМНЫЙ ЛУЧОК ЛИТИЯ ДЛЯ ...»

ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ АН УССР

Препринт КИЯИ-81-2

АТОМНЫЙ ПУЧОК ЛИТИЯ ДЛЯ

ИСТОЧНИКА ПОЛЯРИЗОВАННЫХ ЧАСТИЦ

Киев- 1981

В.Е.Аушзв, И.П.Дрозд, Н.И.Заика, Ю.В.Кибкало,

А.В.Мохнач, В.П.Токарев

АТОМНЫЙ ЛУЧОК ЛИТИЯ ДЛЯ ИСТОЧНИКА

ПОЛЯРИЗОВАННЫХ ЧАСТИЦ

Выполнен первый этап работы по создания классического источника поляризованных донов лития. Проведены расчеты траекторий атомов лития в неоднородных магнитных полях, разработана конструкция источника атомного пучка лития, исследована зависимость интенсивности и направленности пучка от температуры источника атомов, исследовано влияние различных факторов на эффективности поверхностной ионизации атомов лития .

The first step of the classical source creation for polarited lithium ions ia done* The calculations of lithium atoms trajectories* in the magnetic fields are also carried out. The design of atomic lithium beam source ie worked out»! The dependence of beam intensity а Ы angular width upon the temperature of etomic source ie measured. Some factors of influence on the efficiency of surface ionitation of lithium atoms is investigated .

The dependence of intensity and angular width of beam on the temperature of atomic source is measured .



Litbiutt Atomic Beats for Polarised Source V,B»AU0h«vt I.P.Droid, H.I.Zaika, Yu.V.Kibkalo, A.V.Itokhuach, V.P.Tokarav no постановлен» Учекого совета AfttfrtMX 1ссл човаиш! Ш УССР

АЯАДШИЯ НАУК УССР

УДК 5 3 9 Л. 0 7 8 В Ё.Аушев, И.Я.Дрозд, Н«И.Завка, Й.Ь.КЙЙКЫЛГГ, А.В.Мохнач, Б.Н.Токарев

АГОМШЙ ПУЧОК ЛИТИН Д Ш ИСТОЧНИКА

НШШРИЭОВАШЩ ЧАСТИЦ

Киев, Институт ядерных исследований, 19BI

ОЛОВО:

!

•• \ • ти лития-6, njnnu лития-7, темпераТурине зависимости, мчгнитк !н пплч, rpgsKTopnH, поляряэащгя, ионизация,источники' ] i fcliiim b fcearon, JltJii-um 7 beame, t e m p e r a t u r e e, fcr«,1«cto.ries, polarisation, ion г.солеясраниЯ А ТОСР, 1ЯГ1 Н Введение Неослабевающий интерес к экспериментам с пучками поляризованных конов стимулирует райоты по созданию источников гаких яучкоа. В последние годы, кроне довольно многочисленных уже неяочников поляризованных протонов и дейтронов, разработаны источники новых тило1 чаотиц: лэмбовокив ниточники поляризованных ядер трития в Лоо-Аяамоое А / ш 3М* в Бирмингеме /Z/, и классический источник поляриаованных ионов щелочных металлов / Li, Li,*А/л/ В Гейд&гьберге /3/. Создание источников поляризованных тяжелых ионов - свидетельство значительного прогресса в ооласти техники Ш. В отличие от яуклонов в пучках многонуклоняых ионов поляризация опинов приводит к упорядочение направлений деформации ядер, и при изменении ориентации спинов мсано ожидать изменения радиуаа взаимодействия и проявления соответствующих аффектов при рассеянии, в реакциях передачи, в процао • оах деления. В ГеЩальберге' rначаты интересные исследования с поляризованными пучками 'Li и U /4-Q/, обнаружены большие aouu метрии при упругом рассеянии и в реакциях передачи, наблюдались эффекты формы ядер. Несомненно, дальнейшие исследования с поляризованными тяжелыми ионами дадут много новой информации, и со здание источника поляризованных ионов щелочных мв?аллов у нас в стране является актуальной задачей .





Настоящая работа предпринята с целью определения основных условий работы узлов ИПЧ щелочных металлов для получения пучкоь о высокой поляризацией и интенсивностью. При этим ооновноз внимание уделено анализу свойств атомов и ядер, от которых завиояз1 параметры увдов ИПЧ, расчету траекторий атомов Li в неоднородных •'• • - ' ' з магнитных аолях, создаваемых 4 и b-иолюсныш магнитами, разработке конструкции источника атомарного пучка, исследовании зависимости интенсивности пучка и диаграммы его направленности от температуры источника атомов, влиянию различных факторов на эффективность поверхностной ионизации атомов Ц .

I. Принцип работы источника поляризованных ионов лития Для атомов щелочных металлов, содержащих один электрон сверх замкнутой оболочки, пригоден классический метод поляризации по электронному опину в неоднородных магнитных полях, который широко используется в источниках положительных ионов водорода и дейтерия.

Схема уровней э-вргии атома в магнитном поле зависит от квантовых чисел: ядерного__спина X, электронного спина J и полного момента атома f = I + J г и для атомоь о J = | может быть рассчитан.? с помощью фориулы Брейте-Раби:

W где Wfmp-анергия уровня, Ш,- проекция полного момента атома, A W - энергия сверхтонкого расщепления уровня в нулевом поле, /*б - магнетон Бора, J, - гиромагнитное отношение для ядра, 8 -магнитное поле, х я /&с* В с = Л % ? М 1 1 б ($г&) ~ «ритическов поле атома, ^; ^гиромагнитное отношение для электрона .

Атом Li опиоывается такими же квантовыми числами, нал и дейтерий; 1 * 1, J ш * F •* i *. Схема уровней 'b a магнитном поле показана на рис.1 и подобна схеме уровней дейтуU и 2iA/a рия.» Для 1 = ^, J = ^, F = ! ± j что при- водит к расцеплению уровня в магнитном поле на 8 компонентов; схема показана на рис.2 .

После прохождения через неоднородное м^нитное поле 6- или 4-~ полюсного магнита атомный пучок поляризуется по электронному опину. Частичная поляризация по ядерному спину получается при восстановлении овяэя спина ядра и электрона в слабом магнитном поле .

Значительно большие величины»ядерной поляризации разных типов достигаются применением радиочастотных переходов между нодоостояииями атомов с последующей их ионизацией в слл' ом магнитном ноле .

Для случаяХ = I переходы могут быть вызваны высокочастотным полем, направленным параллельно •статичвскому сильному Рис.1. Схема уровней внерпш atom 6U ш мвимниом поло

–  –  –

•м-чгчйтному нолю (о-перехода),для 1=^ нужны как 0-переходы,так и Щ -пере\оды (высокочастотное поле перпендикул.сгегачеаому).ВояЮЧШР комбинации переходов приведены в таблице I ?]:

–  –  –

2. Получение атомарного литиевого пучка и траектории атомов в магнитах Основные узлы как водородного, так и лот vie того классического ШЧ, следующие; i) ниточник атомарного пучка; ?J 6 или М-палюсный магнит—поляризатор; ф секция радиочастотных переходов; *0 мвииэатор атомного лучка. В качестве источника атомарного пучна литиевых атомов попользуют печь-испаритель с малым отверстием, нагрету» до температуры, значительно превышающей температуру плавления лития. Давление насыщенного пара над расплавленным металлом растет с ростом температуры. Эта зависимость для лития показана на рио.З .

т

–  –  –

Рмс.З. Зависимость Д Ы М Ф Н И Я насыщенного пар» лития от темпераПар состоит в основном из одноатомных молекул. Доля двухатомных молекул растет о давлением, однако она очень мала и даже при давлении " 10мн рт.от.не превышает 3^ / V .

Для ионизации щелочных атомов используют явление поверхностной иониаации на раскаленной вольфрамовой поверхности. Степень .

поверхностной ионизации определяется отношением U* V^/Ve,где V+ и % - потоки испаряющихся ионов и нейтральных атомов .

Зависимость их от температуры поверхности Т о работы вш.ода f и потенциала ионизации падащих на поверхность атомов V дается уравнением Са7са-Ленгмюра / /

–  –  –

Для шелочных атилов удобным ионизатором является оксидирован~ ный вольфрам, у которого f * 5,7 -t 6 1, и в области температур • до 1600 К /при болей высокой Т. окисная пленка полностью иопаряетсй/ коэффициент поверхноотной ионизации Ji - -$ близок к I • Хотя время пребывания ионов лития на поверхности вольфрама П Р И Р а ~ бочих температурях ионизатора велико и составляет 10-100 мс" Ло/ .

однако экспериментально было установлено, ч*о в сильной магнитном поле ( В/&е * 4 J деполяризация практически не происходит /W* Некоторые характеристики щелочных атомов, определяющие режимы Р'Ю'оты испарителя и ионизаторе, приведены ъ таблице 3 .

–  –  –

Оценим поток атомов лития-6 при Т*!073 К через оопяо 4 0,4ым,

-=2мм.: При этих условиях давление насыщенного пара ;Р*2,5мм pr.c-.j, длина свободного пробега /'•0,04мм, средняя ариф"етичеокая скорость теплового движения молекул V -*Г45,5 /т/м' * 18ООм/о/ плотность J0 =2,3 • Ю ^ ^ г режим течения газа через сопло - молекулярновязкостяый. Проводимость сопла определяется выражением AiflZ/i JО i ме-я к * -диаметр и длина канала в см, р в мм рт. ст., о-коэффициент вязкости в Па.с, Т-абсолптная температура, М- молекулярный нес газа. Для вышеуказанных условий получаетсяU H4i «15,6 см /с, а полный поток атомоввиЗ.б'Ю 1 ат./с ОДНАКО Д Л Я оценю ожидаеmtx на выходе источника ИОННЫХ токов надо знать,кроме полного потока атомов,диаграмму направленности пучка. Такие данные были подучены и настоящей работе .

Для отработки радиочастотных пере? J O B удобно использовать стенд,состояний из двух магнитов о секцией радиочастотных переходов между ними.Атомы cmj*+l/2 фокусируются первый,а затем вторым магнитом на диафрагму детектора атомного пучка. При включении р-ч переходов поток атомов на детектор уменьшится,так как испытавшее переход состояние будет дефокусироваться вторым магнитом. При полной дефокусировке атомов еиу«-1/2 и IOOJg-ной эффективности переходов поток атомов ослабился бы на 1/3 д л я ^ ' и на i/4 ДЛИ*/,/*.Степень дефокусировки может быть определена из расчетов,и тогда по.ослаблению интенсивности можно определять эффективность переходов .

Выли проведены расчеты траекторий атомов в магнитах по программе, описанной в l3j,n выбраны оптимальные значения магнитных полей и апертур. Предполагалось,что скорости атомов иэ испарителя подчиняются максвелловскому распределению.Расчеты проведены для температуры испарители 1200К»для 3? значений &fvWpQi и,2 до 2,5.шаг изменения температурь! атомов был 300°,а для атомов с малыми скоростями (меньше 0,7 У вер.,или Т600К)-5и°.н интервале температур, для которых были посчитаны траектории,находится УЬ% атомов,вылетающих из испарителя.Длина б-полюсного магнита 60см, ^ л *0,15см,до середины магнита радиус линейно растет доТ«1,33 У\*.,и Уш,»0,19см;

длина 4-полюсного магнита 30 см.^вх.^^вьигО.бБсм? расстояние между магнитами 40см,между вторым магнитом и диафрагмой детектора атомного пучка 30 см,диаметр диафрагмы 0,6см.Наилучшие результаты были получены для полей ?кГз в первом и ЮкГс во втором магнитах.Примеры траекторий атомов в этих полях для разных участков спектра скоростей показаны на рис.4,сплошные линии для атомов ст^=+1/2,пуиктирные-дляи^'«-1/2.Чем больше диаметр диафрагмы детектора,тем значительнее вклад мешающих атомов сж^в-1/2.На рис.5 показана полученная из анализа траекторий атомов зависимость от скорости количества фокусируемых и дефокуеируемых атомов лития-6,проходящих аеоез диафрагму при включенных переходах.За 10035-ный был принят поток атомов на входе в 1-й магнит.Как видно из рисунка,вклад дефокуеируемых атомов значителен.Если поток ато;:ов через диафрагму без переходов равенЛ^через два магнита проходит 66,5% начального потока),то при IOOi-Hf? эффективности переходов поток составит д;.., 1/1Г» O.?i I V/ //A

–  –  –

Зависимость от скорости количества попадающих в детектор атомов с т} = *1/2 »

II

3. Описание стенда Каботы по создание литиевого источника были начаты с решения ведущих задач:разработка и испытание я работе конструкции испарятевя атомного пучка; исследование температурных зависимостей интенсивности и направленности атомного пучка .

Среда жидкого лития весьма агрессивна при высоких температурах. Для изготовления корпуса испарителя использовалась специальная термостойкая нержавеющая сталь. Были испытаны несколько вариантов конструкции:со сменным соплом,с разъемным соединением на корпусе испарителя,с приваренной вставкой-соплом, с разъемным соединением на загрузочной трубке,Добиться герметичности разъемного соединения,расположенного на корпусе испарителя,т.е. натре" веемого до Ю00°С, не удалось. В качестве уплотнитольных прокладок можно было использовать только тантал или ниобий,медь и никель разрушались литием,А после нескольких нагреваний ПОЯВЛЯЛИСЬ остаточные деформащш и соединение разуплотнялось .

На рис.6 приведена схема размещения оборудования на рабочем стенде, где показан последний вариант испарителя, с которым были проведены почти все работы по исследованию характеристик атомного кучка. Температура испарителя М О Г Л А устанавливаться в пределах 400~ЮСЮ°С; пои этом разборное соединен*» 3 нагревалось до темгтр«ту|»ы~300"С, что позволяло использовать в качестве уплотнения никель, а объем испарителя мы могли помешать до 10 сяглития за один раз, работа велась с естественным литием; сопло имело размеры ф 0,4мм, ^=2мм. Обычные размеры детектора: полоска 3*20' Д отверстие на цилиндре 4'Юмагвдоль полоски,телесный е 4н угол детектора 8ч(Г 4 ср. Измерение характеристик атомного пучка велось разностным методом. Ток в цепи детектора мерился прибором $"30 или зеркальным гальванометром, на детектор подавалось смещение до 4U В.. * Измерение характеристик «томного пучка В процессе длительной работы с испарителем были определены успавия,позволяющие получать стабильный атомный пучок, и выбраны оптимальные температурные режимы,а именно:время пребывания лития на воздухе при загрузке не должно превышать 10 мин. рткачка после загрузки без нагревания около суток; рабочая температура испарителя до 900°С, причем при первой плавке после загрузки нагревакке испарителя-до рабочей температуры должно •-естись медленно, несколько часов .

• 12 Рмс.Ь Схема размещения испарителя у детектора;

I - корпус испарителя, 2 - трубка для загрузки дития s объем, 3 - металлическое уплотнение, 4,5 - спирали дашолнительной и основной печек, 6,7 - отражавшие молябдэиовые и водяной экраны, 8 -сопло, 9 - термопар* хромадь-илшмь, 10 - нагреве*»** вольфрамовая похоскя детектора, II - собиравший электрод детектора, 12 - отверстие в цилиндре для атомного пучка, 13 - подвижный экран ддя прерывания пучка .

Для измерения характеристик атомного литиевого пучка важно бьшо добиться также устойчивой работы детектора в режиме с максн иелыааа коэффициентом поверхностной ионизации. Оптимальная темпе ратура детектора определялась по максимальному значенжо разности;, го ионного тока, ьыло замечено, что для атомных потоков,значител», но отличающихся по величине,оптимальная темлерату]л детектора иеняется. На рис.? показана зависимость ионного тока детектора Ы от тока накала полоски 1н длят разных знамений интенсивности ато* ного пучка. С ростом интенсивности максимум конного тока детектора достигается при больших токах насада полоски, а следовательно, при более высоких температурах..Дальнейшее увеличение накала полоски и ее температуры приводи* к удаиьшению нонннк токов, что объясняется уменьшении коэффициента поверхностной ионизации имза разрушения окксной пленки на поверхности вольфоама .

–  –  –

1• /,001, _ «W 700 Ш ТЗС Зависимость интенсивности атомного потока подч° от температуре испарителя ь окионой пленки при денной температуре зависит также in парциального давления кислорода. Выло замечено, что при вакууме -6*I0~fc-.I0'"5 мм рт.ст.ионные токи детектора систематически ниже,чем при вакууме^Б«Ю" 5 мм рт.ст.Парциальное давление кислорода в остаточном газе еще меньше,приблизительно на порядок.Подтему при необходимости работа** в более высоком вакууме»чем 4+5 •1СГ5 мм рт.ст. надо обеспечить поддув кислорода в объем для получения максимального коэффициента поверхностной ионизации.В настоящей работе поддува кислорода Ы5 было,в рабочий вакуум поддерживался в пределах 3*8*1СГ мм рт.ст .

Измеренная нами зависимость интенсивности атомного пучка лития от температуры испарителя приведена на рио.8. Измерения повтор»»

лись многократно; кружками Выделен» результаты одного it циклов измерений.Небольшой разброс значений интенсивности в резвых циклах может быть связан о тем,что в действительности тлювратура насыщенного паре была ниже,чем температуре корпуса испарителя, вблизи сопла, где расположена термопара, так как вделся долее холодами участок в испарителе - загрузочная трубке. Литий конденсировался в нижней части трубки, на разной высоте при различных рабочих температурах испарителя. Оценки вохагаля, что нвлвчяе трубки может понижать аффективную температуру паре ыш несколько двоятков градусов, причем в ходе эксперимента при постояяюй тэмпврв^ур* корпуса испарителя этот температурный сдвиг может никого менялся .

Угловые распределения интенсивности fe потере атомов зависят от режима течения газа через сопла. В нашем о.луч§в кайме с радиусом Г =0,2 мм молекулярное течение должно нв&адв*ьоя для хавязкий Р0,25 мм рт.ст. или для Т«650°С, • вязкостное прв р » 40ммртлг., Т ^ Ю0О°С. В интервале 650 - 1000бС течение мояекулярно-вяэкостное .

- При молекулярном течении направленность потока определяется двумя составляюицми: излучением дна канала в ивлучвйием его отвнок. Дли углов $2во, где Ос =аъс ^ ^ ^ ф е н о в н у ю роль играет излучение дна, для больших углов - излучение стенок, ж на диаграммах направленности наблюдается характерный излом. При переходе ~ к вязкому течению диаграмма направленности уширяемся, стремясь к предельной диаграмме:

М($ Здесь А/%{&)-атомный поток под углом О, индекс указывав'!

на вязкостный режим течения газа / ) * / • Полученные вами диаграммы направленности агомвого потока для шеотп значений температуры испарителя показаны на рио.9 .

–  –  –

Полный поток в полусферу будет:

t Отсюда плотность потока под 0°:

и на площадку $ попадет поток л** jp ' ft ~ телесный угол в стерадианах .

Если дяя 800°С полный поток составляет 3,6ЧО 1 " ат,/с .

(расчет приведен на стр.8), то в телесный угол ХО" 3 ср. можно было ожидать поток 3, 6 « I 0 I ? ^ I 0 " 3 = 2,3*Ю 1 4 ат./с Однако в эксперименте регистрировался ток, соответствующий потоку^' Ю ^ ат./с. Полагая, что коэффициент ионизации был близок к 1, можно объяснить полученный нами значительно меньший ток тем,что расчеты выполнены,для Т * 800°С, тогда как реальная температура насыщенного пара лития в эксперименте была ниже, а также тем, что расчеты по приведенным здесь формулам дают приближенные №. .

ночные значения потока .

Значительное увеличение атомного потока за счет повышении температуры испарителя нежелательно, так как при этом резко сокращается срок службы печек испарителя, а режим работы испарите ля делается нестабильным. Целесообразнее увеличить диаметр сопле и уменьшить его длину. Сопло 4 0,8 мм, длиной I мм при TMJ60°C должно давать поток атомов на входе магнита-поляризатора 2*3*10 * «т./о., что на выходе источника позволит получать ионные тоните 10 мкА .

В заключение авторы «благодарят В.К.Медведева за советы и помощь на первом ;вталб работы, а также В.А.Алешина, А.М.Москалыка, А.Д.Шимлец х Л.Д.Щиаряиа за помощь в изготовлении отенда и проведанта экспериментов .

Рукопись поступила в ОНТИ'ИЛИ 26.12.80 г .

Нрйкняжный список использованной литературы Hardefcopf R»A. Prpc. 4th Int, Symp. on Polarization phenomena in nuclear reactions. Zurich, 1975 (eda. W.Grubler and V.Konigj Basel, 1976), p.865-866, Burbham W.E., Karban 0», Powell W.B. A source of polarized He iona. Nucl. Inetr. Meth., 1974» Ц б, R1, p. 1-7 .

Steffens E., Dreves W., Ebinghaua H., Kohne Й., Fidler P., Egelbof P., Engelhardt a., Kaseen D.t Schafer R., Weiss W., Pick D .

The source for a vector polarized lithium-6 bea» at the Heidelbsrg Eir-tandem, - Hucl. Inetr. Meth., 1977,.Щ,, p. 409-421 .

Weiss ft., Egelhof P., Hildenbrand H.D., Kassen D., Makoweka~ Rzeasutko M,, Fick D., Ebinghaua H., Steffens В., Amakawa A., Kubo K.-I» Elastic scattering of vectcr polarized lithium-6. Phys. bett., 1976, 61^, H3, p. 237-241 .

Kakowska-Raeszutko M., Egelhof P., Каввеп D», Staffens,, Weiss W,, Pick D», Dreves W., Kubo K.-I», Sueaki T. Tranafeer si} С reactions initiated on С by vector polarised Li. - Phys .

Lett., 1978, Zig, H3, p. 187-190 .

6. Drevee W., Zupranski P., Bgelhof P., Каввеп Ъ», Steffens В., Weiss W., Pick D. Shape effects in heaty ion ( И ) elaeuic ecattering. - Phye, L»tt., 19Ь, Ш » HI, p. 36-40*

7. stiffen» S* Seuroee for negative polarised Ьепту ions. - ISMS Traneactiona on Hucl. Science, 19T6i KS-g.li H2, p. 1145-1154 .

p. Несмеянов А.Н. Давление пара химических ейемемтов. М.,Изд .

АН СССР, 1961, 396 с .

9* Зандберг Э.Я., Ионов Н.И. Поверхностная ионизация. М., Наука, 1969. 432 с .

1С, Daley H.L., Yahiku А.У., Perel J» K 4 r N a + and M + desorption from oxygenated tungsten. - J.Chem. Phye. 1970, 5^, H7, p. 3577-3579 .

П. Дэшуан С. Научные основы вакуумной техники.М.,Мир,1964,715 с .

12, Королев Б.И.,Кузнецов В.И., Пипко А.И., Плисковский В.Я .

Основы вакуумной техники. Н. Энергия,1975, 415 с .

1.3. Заика Н.И., Кибкало Ю.В., Москалык Л.*., Мохнач А.В., Нихипец А.Д., Семенов B.C., Токарев В.П., Трофимяк В.Н., Шитюк В.А., Шмарин 11 Л. Соэдание действующего макета источника поляризованных частиц (заключительный о**»т). 1976,«ом I, дополнение .

И г Троицкий B.C. Направленность молекулярного пучка, образованного истечением газа из канала. - Журн.техн.физики*. 19t2, зг, » 4, Аушев Владимир Егорович, Дрозд Иван Петрович, Заика Николай Иванович, Кибкало Юрий Васильевич, Мохнач Анна Владимировна,

• Токарев Виктор Пантелеевич

Похожие работы:

«Н.В. Осипова УДК 622: 681.518.3 АНАЛИЗ МЕТОДОВ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ОБЪЕМА ВЫЕМКИ ГРУНТА ДЛЯ ОПЕРАТИВНОГО КОНТРОЛЯ ПРОИЗВОДИТЕЛЬНОСТИ ЭКСКАВАТОРА-ДРАГЛАЙНА НА КАРЬЕРАХ Приведен краткий обзор известных бесконтактных методов определения о...»

«РЕГЕНТСКИЕ КУРСЫ КОЛОБАНОВА А.В. – REGENTZAGOD.COM 10 июля 2018 года. Вторник.Прп. Сампсона странноприимца. ВСЕДНЕВНАЯ ВЕЧЕРНЯ Иерей: Благословен Бог наш всегда, ныне и присно, и во веки веков. Чтец: Аминь. 1 Слава Тебе, Боже наш, слава Тебе. Царю Небесный, Утешителю, Душе истины, Иже везде сый и вс...»

«Мцcа їyніа, въ ѕ7i-й дeнь. [Мцcа ѓvгуста, въ №i-й дeнь.] *** Пaмzть и4же во с™hхъ nц7A нaшегw спmрідHна, патріaрха сeрбскагw. МЕСЕЦА ЈУНА, У 16. ДАН . [МЕСЕЦА АВГУСТА, У 11. ДАН.] *** (С)ПОМЕН МЕЂУ СВЕТИМА ОЦА НАШЕГ СПИРИДОНА, ПАТРИЈАРХА СРБСКОГ. Мцcа їyніа, въ ѕ7i-й дe...»

«HC-V130_EE_SQT0044_rus.book 1 Основная инструкция по эксплуатации HD Видеокамера HC-V130EE Номер модели Перед использованием этого изделия, пожалуйста, внимательно прочитайте данные инструкции и сохраните это руководство для дальнейшего использования. В данном документ...»

«ЭВОЛЮЦИЯ ЖИЗНИ В ПРОЗРЕНИЯХ РУССКОЙ ПОЭЗИИ Владимир Набоков (1899–1977) И от нас природа отступила – Так, как будто мы ей не нужны, И продольный мозг она вложила, *** Словно шпагу, в темные ножны. День за днем, цвету...»

«Стенли Б. Липпман, Жози Лажойе Секреты Adobe® Acrobat® 7. 150 лучших приемов и советов Москва Книга по Требованию УДК 004 ББК 32.81 Стенли Б. Липпман, Жози Лажойе Секреты Adobe® Acrobat® 7. 150 лучших приемов и советов / Стенли Б. Липпман, Жоз...»

«Автомобильный видеорегистратор SHO-ME NTK-50FHD Руководство пользователя Благодарим Вас за приобретение автомобильного видеорегистратора SHO-ME NTK-50FHD. Это удобное устройство, оснащенное всеми необходимыми функция...»










 
2018 www.wiki.pdfm.ru - «Бесплатная электронная библиотека - собрание ресурсов»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.